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                     層流和紊流及雷諾數(shù)

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之前介紹蒸汽截止閥熱損失，現(xiàn)在介紹層流和紊流及雷諾數(shù)
    19世紀初期，水利學家們便發(fā)現(xiàn)，在不同的條件下，流體質(zhì)點的運動情況可能表現(xiàn)為兩種不同狀態(tài)，一種狀態(tài)是流體質(zhì)點作有規(guī)則的運動，在運動過程中質(zhì)點之間互不混雜，互不干擾；另一種狀態(tài)是液流中流體質(zhì)點的運動是非常混亂的。關(guān)于黏性流體這樣兩種運動狀態(tài)的存在，一直弼l8.83年英國科學家雷諾進行了負有盛名的雷諾試驗，才使這一問題得到了科學的說明：

3. 3.1層流和紊流及雷諾數(shù)層流和紊流
    雷諾試驗裝置如圖3-14昕示，在尺寸足夠大的水箱G中充滿著我們所研究的液體，有一玻璃管T與它相連oT管斷面積為A．末端裝一個閥門K，用以調(diào)節(jié)管中流量的大小，流量用量桶M束測量。
    為r減少T管中液流的擾動．在玻璃管的進處做成圓滑的人口，在大水箱G的上方裝設(shè)一個小水箱C，其中盛有某種有色液體，其重度接近于大水箱中的液體重度，使兩種液體不會混合，在小水箱下方引出一根極細的水管T1，其下端彎曲，出口略微插進大玻璃管進口段，小管中的流量由小閥門P來凋節(jié)，在試驗過程中要注意經(jīng)常保持水箱中水位恒定不變，及液溫度不變。    

圖3-14雷諾實驗裝置
    在開始試驗之前，首先稍微開啟大玻璃管上的閥門K，液體便開始緩慢的由水箱G流出，此對如果我們將細管T．上的閥門P稍微開啟，則有色液體將由細管T．流人大管T中，而且在T管中形成一條細直而又鮮明的染色流速，如圖3-1)所示，可以看到從細管中所流出的一條染色流束在管中流動著，其形狀成一直線．且極為穩(wěn)定。
    隨岳如果將閥門K再稍微開大一些，則玻璃管中的流速隨之增大，但玻璃管中的現(xiàn)象仍不變，染色流束仍然保持穩(wěn)定狀態(tài)，只要我們緩慢而平穩(wěn)的開啟閥門．控制流動速度小于某一定值，就可以繼續(xù)維持染色流速處于上面的狀態(tài)。但到閥門開啟到萊一較大的程度時，即管中流速增加到某一較大的確定數(shù)值時，我們就會發(fā)現(xiàn)染色流束不再是直線，而是突然開始彎曲，或者如一般所說的成為脈動的，而它的流線就成為彎曲的不規(guī)則的，如圖3-15b）所示。隨著流速的繼續(xù)加。染色流束的個別部分出現(xiàn)了破裂，并失掉了原來的清晰的形狀．以舌就*被它周圍的液體所沖毀，使得玻璃體質(zhì)點的運動是非常混亂的。
    上海申弘閥門有限公司主營閥門有：截止閥,電動截止閥以上的試驗證明，當流體流動速度不同的時候，流體質(zhì)點的運動就可能存在兩種*不同的情況。一種是當流動速度小于某一確定值的時候，液體是作有規(guī)則的層狀或流束狀的運動。流體質(zhì)點互不干擾的前進，流體的這種運動，稱為層流運動。另一種情況是當流動速度大于該確定數(shù)值時，流體質(zhì)點除了主要的縱向運動以外，還有附加的橫向運動存在·流體的這種運動稱為紊（湍）流運動。流體由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲桑ㄍ模┝鲿r的平均流速，稱為上I臨界速度，以u。表示。
    上述試驗也可以用相反的程序進行，即首先開足閥門．然后再逐漸關(guān)小，這樣在玻璃管中將以相反的程序重演上述現(xiàn)象，即管中的液流首先作紊（湍）流運動，當管中速度降低至0某一確定值時，則液體的運動由紊（湍）流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鳎院笾饾u降低流速，管中液流將始終保持為層流狀態(tài)，此時由紊（湍）流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鲿r的平均流速，稱為下臨界速度．以=?表示c
    由紊（湍）流狀態(tài)過渡到層流時的下臨界速度總是小于由層流過渡到紊（湍j流時的上臨界速v.即
    由層流過渡到紊（湍）流的上臨界速度．和由紊（湍）流過渡到層瀛的下臨界速度．這兩個臨界點并不相等。
    把試驗結(jié)果綜合起來，就可以得出判別管中流功的狀態(tài)的初步結(jié)論：
    ①當管中流速u<”。時，則管中流動一定是層流狀態(tài)；
    ②當管中流速。->”。時，則管中流動一定是紊（湍）流狀態(tài)；
    ③當管中流速介于上、下臨界速度之lbJ，即LJ,<”<u。時，則管路中流動可能是層流狀態(tài)‘也可能是紊（湍）流狀態(tài)，這主要取決于管路中流速的變化規(guī)律。如果開始時是作層流運動·那么當速度逐漸增加到超過。。，但不及u時．其層流狀態(tài)仍有可能保持，如果開始時是作紊（湍）流運動，那么當速度減小到低于“但仍大于w。時，則其紊（湍）流狀態(tài)仍有可能保持，但是應(yīng)該指出，在上述條件下兩種流動狀態(tài)都是不穩(wěn)定的，都可能被任何偶然因素所破壞。
    可以看出，層流運動和紊（湍）流運動的性質(zhì)是不相同的一那么很顯然，在這兩種’情況下，它們的流動阻力，速度分布情況以及水頭損失等也將不同；
    再來看伯努力能量方程式中，速度水頭v2／2g這一項的”是理想流體的平均速度，但在實際流體中在流過斷面上各點速度分布并不是*均勻的，而且各點速度分布規(guī)律也是不易得到的，如果以。代表實際流體的速度，則它的速度水頭“：／Zg并不等于V 2／2g，但是我們可以用。。：J2g來代替。：/2g，這樣式中的a稱為動能修正系數(shù)。很明顯，如果在過流斷面上流速是均勻分布的，那么。一1；如果流速分布愈不均勻，則a值愈大于1，a也可以理解為斷面上各質(zhì)點實有的平均單位動能與以平均流速表示的單位動能的比值。在應(yīng)用能量方程時，由于具體的流速分布不知道，。的確切數(shù)值也不能確定．只能根據(jù)一般的流速分布情況選取一個d值。紊（湍）流時可取“值為1.05 -1 10．層流時為2．Oa

    如圖3 16所示，在一根斷面不變的直管壁上，相距為2處打上兩個小孔，并分別裝上兩根測壓管，由于所取直管斷面不變，因而斷面平均速度沿流程不變，平均速度水頭“U2／2g也是常數(shù)。這樣，測壓管中的液面差就等于發(fā)生在長度為2的管段內(nèi)液體水頭損失7Lt。當改變管中的平均速度時，則測壓管內(nèi)的液面差也將隨之改變。由此，可以得出相應(yīng)于一系列平均速度時的水頭損失，可以得到如圖3-17所示的曲線。
    當管中速度逐漸由小增大時，水頭損失也逐漸增加．實驗點沿著曲線上升。在對數(shù)坐標上．取lg和lgh，為同一It例值，冕邀一線擐和求平線間的夾角日，為45口，tant等于1。當管痞中速度超過上臨界速度。．c以后，如果逮瘦繼續(xù)瓣加，實驗點就脫離了ab線．經(jīng)拈線進入c線。cd線與水平線的夾角日z不再等于；j=。接近r點的一段坡度是在改變著，tan日。從L 75逐漸變化到2：
    當管路中速度逐漸由大減小時，水頭損失相應(yīng)的減小，實驗點沿著de線下降，但是到達c點以后，如果速度繼續(xù)臧小，實驗點并不進入c6線，而是沿著de的延長線下降．一直到和ab線相交的e點以后（這時相應(yīng)的速度為下臨界速度u。）再進入ea線。
    從上面曲線可以看到：
    ①當口<璣時，相應(yīng)為層流狀態(tài)實驗點落在出e線的范圍內(nèi)，而。。線的坡度tan0，等于lo這就表示在層流區(qū)域內(nèi)，水頭損失^，和平均速度的一次方成正比．即

    ②當?shù)A>掣：時，相應(yīng)為紊（湍）流狀態(tài)，實驗點落在    圖3-17實驗曲線bcd線的范圍內(nèi)，而刪線的坡度ta塒2等于1.75—2；這就表示在紊（湍）流區(qū)域-水頭損失^，和平均速度的l.7a～2攻方成正比，即hfCCy' 7 5～2 0(3-49)主當。，<《n時相應(yīng)為層流與紊（湍）流的過渡區(qū)域，實驗點落在e點與c一點之間，這時水頭損失和平均速良的關(guān)系就要看管路中的速度是自小增大，還是由大減小而定，前者成一次方關(guān)系，后者b1 75次方關(guān)系。
    上面所討論的內(nèi)容，非常形象地表明：“在層流與紊（湍）流運動狀態(tài)時，流體的水頭損失與速度之間的關(guān)系是大不相同的”。這就是為什么要討論流體的流動狀態(tài)的原因。因此也就很顯然，在計算每一個具體流動的水頭損失時，首先必須要判別該流體的流動狀態(tài)。于是對流體流動狀態(tài)的判別，就成為我們計算水利損失中首先要解決的問題．也就是說'需要找出一個判別流體是層流運動還是紊（湍）流運動的準則來-這就引出了雷諾數(shù)的問題。與本文相關(guān)的產(chǎn)品有角式平衡型截止閥設(shè)計說明